Mô Hình Vận Chuyển Bán Cổ Điển và Lượng Tử trong Thiết Bị Nano Điện Tử

Tài liệu nghiên cứu Nano electronic devices semiclassical and quantum transport modeling, tổng hợp lý thuyết và thực hành, cung cấp kiến thức chuyên sâu về .

Trường đại học

Arizona State University

Chuyên ngành

Electrical, Computer and Energy Engineering

Người đăng

Ẩn danh

Thể loại

Book

2011

454
2
0

Phí lưu trữ

75 Point

Mục lục chi tiết

Preface

Contents

Contributors

1. Chapter 1: Classical Device Modeling

1.1. Heuristic Derivation of the Drift–Diffusion Transport Model

1.2. Poisson Equation

1.3. Continuity Equation

2. Quantum and Coulomb Effects in Nano Devices

3. Semiclassical and Quantum Electronic Transport in Nanometer-Scale Structures: Empirical Pseudopotential Band Structure, Monte Carlo Simulations and Pauli Master Equation

4. Quantum Master Equations in Electronic Transport

5. Wigner Function Approach

6. Simulating Transport in Nanodevices Using the Usuki Method

7. Quantum Atomistic Simulations of Nanoelectronic Devices Using QuADS

Tóm tắt

I. Tổng Quan Về Mô Hình Vận Chuyển Nano Điện Tử 50 ký tự

Vận chuyển điện tử ở kích thước nano khác biệt đáng kể so với vận chuyển điện tử ở quy mô lớn hơn. Khi thiết bị thu nhỏ, các hiệu ứng lượng tử trở nên quan trọng hơn, và các mô hình cổ điển không còn đủ để mô tả chính xác hành vi của điện tử. Mô hình vận chuyển nano điện tử được chia thành hai loại chính: mô hình bán cổ điểnmô hình lượng tử. Mô hình bán cổ điển dựa trên phương trình Boltzmann, trong khi mô hình lượng tử dựa trên phương trình Schrödinger hoặc các phương pháp hàm Green. Việc lựa chọn mô hình phù hợp phụ thuộc vào kích thước thiết bị, vật liệu và điều kiện hoạt động. Theo tài liệu gốc, ở kích thước lớn so với quãng đường tự do trung bình cho tán xạ, bức tranh khuếch tán bán cổ điển về vận chuyển điện tích vẫn đúng, được điều chỉnh bởi phương trình Boltzmann vận chuyển (BTE). Ngược lại, đối với thang chiều dài rất ngắn, nhỏ hơn nhiều so với quãng đường tự do trung bình tán xạ, thì sự vận chuyển mạch lạc và được mô tả trong một khuôn khổ cơ học lượng tử thuần túy về dòng điện liên quan đến thông lượng xác suất. Tình hình thực tế trong các thiết bị nano hiện tại nằm ở đâu đó giữa hai bức tranh này, trong đó cả hiện tượng mạch lạc pha cơ học lượng tử cùng tồn tại với các quá trình tán xạ tiêu tán, ngẫu nhiên hóa pha, đòi hỏi một cách tiếp cận lý thuyết chung có khả năng đối phó với cả hai trên một cơ sở bình đẳng.

1.1. Tại Sao Cần Mô Hình Hóa Vận Chuyển Nano Điện Tử

Việc mô hình hóa vận chuyển nano điện tử là rất quan trọng trong việc thiết kế và tối ưu hóa các thiết bị nano như transistor, cảm biến và các thành phần điện tử khác. Các mô hình giúp dự đoán hiệu suất, độ tin cậy và các đặc tính khác của thiết bị. Sự hiểu biết về vận chuyển điện tử ở cấp độ nano cho phép các nhà khoa học và kỹ sư tạo ra các thiết bị hiệu quả hơn, nhỏ hơn và nhanh hơn. Khi kích thước thiết bị giảm xuống, các hiệu ứng lượng tử bắt đầu chi phối hành vi của điện tử. Do đó, các mô hình vận chuyển cổ điển không còn đủ để mô tả chính xác các đặc tính của thiết bị. Các mô hình bán cổ điểnlượng tử cung cấp các phương pháp khác nhau để nắm bắt các hiệu ứng này.

1.2. Ứng Dụng Của Mô Hình Vận Chuyển Nano Điện Tử

Các mô hình vận chuyển nano điện tử được sử dụng trong nhiều ứng dụng khác nhau, bao gồm thiết kế transistor nano, mô phỏng ống nano carbondây nano, và phân tích chấm lượng tử. Chúng cũng được sử dụng trong việc phát triển các vật liệu nano mới và cải thiện hiệu suất của các thiết bị điện tử hiện có. Mô hình hóa chính xác có thể giúp các nhà thiết kế tối ưu hóa hiệu suất thiết bị và giảm chi phí phát triển. Ví dụ, mô hình có thể giúp dự đoán tác động của các vật liệu khác nhau, kích thước và cấu hình thiết bị lên hiệu suất tổng thể.

II. Phân Biệt Mô Hình Bán Cổ Điển và Lượng Tử Cách Nhận Biết 58 ký tự

Mô hình bán cổ điển kết hợp các khái niệm từ cả vật lý cổ điển và vật lý lượng tử. Nó dựa trên phương trình Boltzmann để mô tả vận chuyển điện tử, nhưng cũng tính đến các hiệu ứng lượng tử như tán xạ điện tửtương tác điện tử-phonon. Mô hình lượng tử sử dụng phương trình Schrödinger hoặc các phương pháp hàm Green để mô tả vận chuyển điện tử một cách chính xác hơn. Nó tính đến các hiệu ứng lượng tử như vận chuyển xuyên suốt (tunneling), hiệu ứng cộng hưởng, và hiệu ứng gần nguồn. Việc lựa chọn giữa hai loại mô hình này phụ thuộc vào kích thước thiết bị và điều kiện hoạt động.

2.1. Khi Nào Nên Sử Dụng Mô Hình Bán Cổ Điển

Mô hình bán cổ điển thường được sử dụng cho các thiết bị lớn hơn, nơi các hiệu ứng lượng tử không quá quan trọng. Nó cũng được sử dụng khi tính toán các mô phỏng phức tạp, vì nó ít tốn kém hơn về mặt tính toán so với các mô hình lượng tử. Mô hình bán cổ điển cung cấp một sự cân bằng tốt giữa độ chính xác và hiệu quả tính toán, làm cho nó trở thành một lựa chọn phổ biến cho nhiều ứng dụng. Tuy nhiên, nó có thể không đủ chính xác cho các thiết bị nano nhỏ hơn hoặc các điều kiện hoạt động cực đoan.

2.2. Ưu và Nhược Điểm của Mô Hình Lượng Tử

Mô hình lượng tử cung cấp sự mô tả chính xác nhất về vận chuyển điện tử ở kích thước nano. Tuy nhiên, nó cũng tốn kém hơn về mặt tính toán và khó giải quyết hơn so với các mô hình bán cổ điển. Mô hình lượng tử được sử dụng khi các hiệu ứng lượng tử là quan trọng và độ chính xác là ưu tiên hàng đầu. Nó đặc biệt hữu ích cho việc mô phỏng các thiết bị có kích thước nhỏ hơn, nơi các hiệu ứng lượng tử chi phối hành vi của điện tử. Theo tài liệu gốc, các mô hình được sử dụng phải nắm bắt được cả hiện tượng mạch lạc pha cơ học lượng tử cùng tồn tại với các quá trình tán xạ tiêu tán, ngẫu nhiên hóa pha, đòi hỏi một cách tiếp cận lý thuyết chung có khả năng đối phó với cả hai.

2.3. Yếu Tố Quyết Định Lựa Chọn Mô Hình

Việc lựa chọn mô hình (bán cổ điển hay lượng tử) phụ thuộc vào kích thước thiết bị, vật liệu và điều kiện hoạt động. Đối với thiết bị lớn hơn, mô hình bán cổ điển có thể đủ. Tuy nhiên, đối với thiết bị nhỏ hơn, nơi hiệu ứng lượng tử đóng vai trò quan trọng, mô hình lượng tử là cần thiết. Vật liệu và điều kiện hoạt động cũng có thể ảnh hưởng đến sự lựa chọn mô hình. Ví dụ, một số vật liệu có thể thể hiện hiệu ứng lượng tử mạnh hơn so với các vật liệu khác, và các điều kiện hoạt động cực đoan (ví dụ: nhiệt độ thấp, điện trường cao) có thể làm tăng thêm tầm quan trọng của hiệu ứng lượng tử.

III. Phương Pháp Giải Phương Trình Boltzmann Hướng Dẫn Chi Tiết 55 ký tự

Phương trình Boltzmann là một phương trình vi phân tích, mô tả sự tiến hóa theo thời gian của hàm phân bố điện tử trong một chất bán dẫn. Nó được sử dụng rộng rãi trong mô hình bán cổ điển để mô tả vận chuyển điện tử. Có nhiều phương pháp khác nhau để giải phương trình Boltzmann, bao gồm phương pháp Monte Carlo, phương pháp phần tử hữu hạn, và các phương pháp số khác. Việc lựa chọn phương pháp phù hợp phụ thuộc vào độ phức tạp của bài toán và độ chính xác mong muốn.

3.1. Phương Pháp Monte Carlo Trong Mô Hình Vận Chuyển Điện Tử

Phương pháp Monte Carlo là một phương pháp số thống kê sử dụng các số ngẫu nhiên để mô phỏng hành vi của một hệ thống. Trong mô hình vận chuyển điện tử, phương pháp Monte Carlo được sử dụng để mô phỏng chuyển động của các điện tử trong một chất bán dẫn. Phương pháp này tính đến các hiệu ứng như tán xạ điện tử, tương tác điện tử-phonon, và tương tác điện tử-điện tử. Theo tài liệu gốc, Monte Carlo được nhắc đến như một phương pháp kết hợp hiệu ứng lượng tử với BTE. Tuy nhiên, phương pháp này có thể tốn kém về mặt tính toán, đặc biệt là cho các hệ thống lớn.

3.2. Ứng Dụng Phương Pháp Phần Tử Hữu Hạn

Phương pháp phần tử hữu hạn là một phương pháp số để giải các phương trình vi phân bằng cách chia miền giải quyết thành các phần tử nhỏ hơn (phần tử hữu hạn) và gần đúng giải pháp trên mỗi phần tử. Trong mô hình vận chuyển điện tử, phương pháp phần tử hữu hạn có thể được sử dụng để giải phương trình Boltzmann. Phương pháp này thường hiệu quả hơn về mặt tính toán so với phương pháp Monte Carlo, đặc biệt là cho các hệ thống lớn.

IV. Giải Phương Trình Schrödinger Các Bước Quan Trọng 53 ký tự

Phương trình Schrödinger là một phương trình cơ bản trong vật lý lượng tử, mô tả sự tiến hóa theo thời gian của trạng thái lượng tử của một hệ thống. Nó được sử dụng trong mô hình lượng tử để mô tả vận chuyển điện tử trong các thiết bị nano. Việc giải phương trình Schrödinger có thể khó khăn, đặc biệt là cho các hệ thống phức tạp. Có nhiều phương pháp khác nhau để giải phương trình Schrödinger, bao gồm lý thuyết phiếm hàm mật độ (DFT)lý thuyết gần đúng bậc nhất (Tight-Binding).

4.1. Lý Thuyết Phiếm Hàm Mật Độ DFT Trong Mô Hình Vận Chuyển

Lý thuyết phiếm hàm mật độ (DFT) là một phương pháp cơ học lượng tử tính toán được sử dụng để tính toán cấu trúc điện tử của vật liệu. Trong mô hình vận chuyển điện tử, DFT có thể được sử dụng để tính toán phổ năng lượngmật độ trạng thái của một chất bán dẫn. Thông tin này có thể được sử dụng để giải phương trình Schrödinger và mô phỏng vận chuyển điện tử. DFT thường tốn kém về mặt tính toán, nhưng nó cung cấp độ chính xác cao.

4.2. Giải Thích Lý Thuyết Gần Đúng Bậc Nhất Tight Binding

Lý thuyết gần đúng bậc nhất (Tight-Binding) là một phương pháp cơ học lượng tử tính toán được sử dụng để tính toán cấu trúc điện tử của vật liệu. Trong mô hình vận chuyển điện tử, Tight-Binding có thể được sử dụng để tính toán phổ năng lượngmật độ trạng thái của một chất bán dẫn. Phương pháp này ít tốn kém hơn về mặt tính toán so với DFT, nhưng nó có thể ít chính xác hơn cho một số vật liệu.

V. Ứng Dụng Mô Hình Thiết Kế Transistor Nano 52 ký tự

Mô hình vận chuyển nano điện tử đóng một vai trò quan trọng trong việc thiết kế và tối ưu hóa transistor nano. Các mô hình có thể được sử dụng để dự đoán hiệu suất, độ tin cậy, và các đặc tính khác của transistor. Bằng cách sử dụng mô hình, các nhà thiết kế có thể tối ưu hóa cấu trúc, vật liệu và điều kiện hoạt động của transistor để đạt được hiệu suất mong muốn. Mô hình giúp giảm thiểu chi phí và thời gian phát triển, đồng thời cải thiện hiệu suất của transistor.

5.1. Mô Phỏng Vận Chuyển Điện Tử Trong Transistor

Mô phỏng vận chuyển điện tử trong transistor có thể được thực hiện bằng cả mô hình bán cổ điểnmô hình lượng tử. Việc lựa chọn mô hình phù hợp phụ thuộc vào kích thước của transistor và độ chính xác mong muốn. Các mô phỏng có thể được sử dụng để nghiên cứu ảnh hưởng của các hiệu ứng khác nhau, chẳng hạn như tán xạ điện tử, tương tác điện tử-phonon, và hiệu ứng lượng tử đến hiệu suất của transistor.

5.2. Tối Ưu Hóa Cấu Trúc và Vật Liệu Transistor Bằng Mô Hình

Mô hình vận chuyển nano điện tử có thể được sử dụng để tối ưu hóa cấu trúc và vật liệu của transistor. Ví dụ, các mô hình có thể được sử dụng để xác định kích thước tối ưu của kênh transistor, loại vật liệu bán dẫn tốt nhất, và cấu hình điện cực tối ưu. Bằng cách sử dụng mô hình, các nhà thiết kế có thể tạo ra các transistor hiệu quả hơn, nhỏ hơn, và nhanh hơn.

VI. Tương Lai và Thách Thức Của Mô Hình Nano Điện Tử 56 ký tự

Lĩnh vực mô hình vận chuyển nano điện tử đang phát triển nhanh chóng, với các phương pháp và mô hình mới liên tục được phát triển. Tuy nhiên, vẫn còn nhiều thách thức cần vượt qua, chẳng hạn như mô hình hóa các hệ thống phức tạp, tính đến các hiệu ứng đa vật, và phát triển các phương pháp tính toán hiệu quả hơn. Trong tương lai, mô hình vận chuyển nano điện tử sẽ đóng một vai trò ngày càng quan trọng trong việc thiết kế và phát triển các thiết bị nano tiên tiến.

6.1. Mô Hình Hóa Các Hệ Thống Phức Tạp

Một trong những thách thức lớn nhất trong mô hình vận chuyển nano điện tử là mô hình hóa các hệ thống phức tạp, chẳng hạn như các thiết bị đa chiều, các thiết bị sử dụng vật liệu mới, và các thiết bị hoạt động trong các điều kiện khắc nghiệt. Để mô hình hóa các hệ thống này một cách chính xác, cần phải phát triển các phương pháp và mô hình mới có thể tính đến các hiệu ứng khác nhau, như tán xạ điện tử, tương tác điện tử-phonon, và hiệu ứng lượng tử.

6.2. Phát Triển Phương Pháp Tính Toán Hiệu Quả Hơn

Một thách thức khác trong mô hình vận chuyển nano điện tử là phát triển các phương pháp tính toán hiệu quả hơn. Các mô phỏng vận chuyển nano điện tử có thể tốn kém về mặt tính toán, đặc biệt là cho các hệ thống lớn. Do đó, cần phải phát triển các phương pháp tính toán có thể giảm thời gian tính toán mà không làm giảm độ chính xác.

28/09/2025

Trích đoạn nội dung tài liệu

Nano-Electronic Devices www.com Dragica Vasileska • Stephen M. Goodnick Editors Nano-Electronic Devices Semiclassical and Quantum Transport Modeling ABC www.com Editors Dragica Vasileska Stephen M. Goodnick School of Electrical, Computer School of Electrical, Computer and Energy Engineering and Energy Engineering Arizona State University Arizona State University Tempe, Arizona Tempe, Arizona USA USA vasileska@asu.edu ISBN 978-1-4419-8839-3 e-ISBN 978-1-4419-8840-9 DOI 10.1007/978-1-4419-8840-9 Springer New York Dordrecht Heidelberg London Library of Congress Control Number: 2011928232 c Springer Science+Business Media, LLC 2011 All rights reserved. This work may not be translated or copied in whole or in part without the written permission of the publisher (Springer Science+Business Media, LLC, 233 Spring Street, New York, NY 10013, USA), except for brief excerpts in connection with reviews or scholarly analysis.

Use in connection with any form of information storage and retrieval, electronic adaptation, computer software, or by similar or dissimilar methodology now known or hereafter developed is forbidden. The use in this publication of trade names, trademarks, service marks, and similar terms, even if they are not identified as such, is not to be taken as an expression of opinion as to whether or not they are subject to proprietary rights. Printed on acid-free paper Springer is part of Springer Science+Business Media (www.com Preface Within this volume, we have attempted to present a comprehensive picture of the state of the art in transport modeling relevant for the simulation of nanoscale semiconductor devices. At the time of the publication of this book, advances in con- ventional planar semiconductor device scaling have resulted in production devices with gate lengths approaching 22 nanometers (at the time of writing this preface), while research devices with gate lengths of just a few nanometers have been demon- strated.

The semiconductor industry has been dominated by Si based Metal Oxide Semiconductor (MOS) transistors for over 40 years. However, at present, there is an increasing drive to integrate a diversity of materials such as III–V compound channel materials and high insulator dielectrics, and the introduction of radically new mate- rials such as graphene. At the same time, there have been extraordinary advances in new types of self-assembled materials such as carbon nanotubes, and semiconduc- tor nanowires, which offer the potential for new families of fully three-dimensional devices that will allow scaling to continue to atomic dimensions. As characteris- tic length scales decrease, the physics of transport changes dramatically.

For large dimensions compared to the mean free path for scattering (and the related phase coherence length), the semi-classical diffusive picture of charge transport holds, governed by the Boltzmann transport equation (BTE). On the other hand, for very short length scales, much less than the scattering mean free path, transport is coher- ent, and described in a purely quantum mechanical framework in terms of current associated with probability flux, usually from some idealized reservoir of carriers, i. The actual situation in current nanoscale devices is somewhere in be- tween these two pictures, which in the past has been referred to as a mesoscopic system (somewhere between microscopic and macroscopic). This regime perhaps the most interesting in terms of phenomena, but the most difficult to theoretically describe, in which both quantum mechanical phase coherent phenomena co-exist with phase randomizing, dissipative scattering processes, which requires a general theoretical approach capable of dealing with both on an equal footing.

In this book, we compile different approaches to the problem of transport in mesoscopic semi- conductor systems, ranging from semi-classical to fully quantum mechanical, in order to understand the advantages and limitations of each, as well as elucidating the complex and interesting phenomena encountered in ultra-small devices.com vi Preface In Chap. 1, we begin with an introduction to semi-classical device modeling, starting from the BTE, and deriving the associated moment equations leading to the widely used drift-diffusion and energy transport models, with different approaches for extraction of the transport parameters, and applications of this approach in some new novel energy conversion and sensing technologies. Chapter 2 considers the in- clusion of quantum mechanical effects such as tunneling and quantum confinement within the popular ensemble Monte Carlo (EMC) method for the solution of the semi-classical BTE, as well as the treatment of many body interactions between particles as well as between particles and impurities within a molecular dynamics framework. Chapter 3 introduces the full-band EMC method, in which the com- plete electronic bandstructure is used in the description of the electron and hole dynamics as well as scattering processes semi-classically.

A formalism based on the Pauli Master Equation is then introduced which allows for simulation of quan- tum transport within a similar framework to the BTE, and which is applied to some specific nanoscale structures where quantum effects are important such as resonant tunneling diodes (RTDs). Chapter 4 provides the general theoretical framework for quantum transport starting with the Liouiville-von Neumann equation, and then the various approximation schemes which lead to various forms of Master equations, including the Pauli and Boltzmann formalisms. Chapter 5 gives an overview of quantum transport based on the Wigner Function method, which utilizes a quantum mechanical distribution function in place of the semi-classical distribution function appearing in the BTE to obtain the Wigner–Boltzmann equation. Numerical ap- proaches for the solution of the Wigner–Boltzmann equation are discussed, and the application to quantum devices such as RTDs and nanoscale transistors presented.

Chapter 6 provides a description of quantum transport from a scattering matrix, wavefunction approach, based on the so-called Usuki method. Applications to trans- port through various prototype nanostructures such as quantum dots, nanowires and molecular systems are presented, including spin dependent phenomena which can be described within the same framework. The inclusion of scattering in real space within the Usuki method is then described, and its application to nanoscale MOS- FETs presented. Chapter 7 details an atomistic approach to transport appropriate for nanoscale systems, based on the empirical tight binding method for large systems of atoms such as quantum dots and nanoscale transistors.

We deeply acknowledge the valuable contributions that each of the authors made in writing these excellent chapters that this book consists of. Tempe Arizona, USA Dragica Vasileska 2011 Stephen M.com Contents 1 Classical Device Modeling. 1 Thomas Windbacher, Viktor Sverdlov, and Siegfried Selberherr 2 Quantum and Coulomb Effects in Nano Devices. 97 Dragica Vasileska, Hasanur Rahman Khan, Shaikh Shahid Ahmed, Gokula Kannan, and Christian Ringhofer 3 Semiclassical and Quantum Electronic Transport in Nanometer-Scale Structures: Empirical Pseudopotential Band Structure, Monte Carlo Simulations and Pauli Master Equation.

Fischetti, Bo Fu, Sudarshan Narayanan, and Jiseok Kim 4 Quantum Master Equations in Electronic Transport. Knezevic 5 Wigner Function Approach. Kosina 6 Simulating Transport in Nanodevices Using the Usuki Method. 359 Richard Akis, Matthew Gilbert, Gil Speyer, Aron Cummings, and David Ferry 7 Quantum Atomistic Simulations of Nanoelectronic Devices Using QuADS.

405 Shaikh Ahmed, Krishnakumari Yalavarthi, Vamsi Gaddipati, Abdussamad Muntahi, Sasi Sundaresan, Shareef Mohammed, Sharnali Islam, Ramya Hindupur, Ky Merrill, Dylan John, and Joshua Ogden vii www.com Contributors Shaik Shahid Ahamed Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA, ahmed@siu.edu Richard Akis Department of Electrical, Computer, and Energy Engineering, Arizona State University, Tempe, AZ, USA, richard.edu Aron Cummings Sandia National Laboratories, Livermore, CA, USA, aron. Dollfus Institute of Fundamental Electronics, CNRS, Univ. Paris-sud, Orsay, France, philippe.fr David Ferry Department of Electrical, Computer, and Energy Engineering, Arizona State University, Tempe, AZ, USA, dkferry@asu. Fischetti Department of Materials Science and Engineering, University of Texas at Dallas, 800 W., Richardson, TX 75080, USA, max.edu Bo Fu Department of Materials Science and Engineering, University of Texas at Dallas, 800 W., Richardson, TX 75080, USA, bo.edu Vamsi Gaddipathi Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA Matthew Gilbert Department of Electrical and Computer Engineering, University of Illinois, Urbana, IL, USA, matthewg@illinois.edu Ramya Hindupur Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA Sharnali Islam Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA Dylan John Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA Gokula Kannan Department of ECEE, Arizona State University, Tempe, AZ, USA, gokul@asu.edu ix www.com x Contributors Hasanur Rahman Khan Intel Corp., Hillsboro, OR, USA, hasanur.com Jiseok Kim Department of Electrical and Computer Engineering, University of Massachusetts, 100 Natural Resources Rd., Amherst, MA 01003, USA, jikim@ecs.edu Irena Knezevic University of Wisconsin-Madison, 3442 Engineering Hall, 1415 Engineering Drive, Madison, WI 53706-1691, USA, knezevic@engr.

Kosina Institute of Microelectronics, TU Vienna, Vienna, Austria, kosina@iue.at Shareef Mohammed Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA Abdussamad Muntahi Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA Sudarshan Narayanan Department of Materials Science and Engineering, University of Texas at Dallas, 800 W., Richardson, TX 75080, USA, sudarshan. Nedjalkov Institute of Microelectronics, TU Vienna, Vienna, Austria, mixi@iue.at Bozidar Novakovic University of Wisconsin-Madison, Madison, WI 53706, USA, novakovic@wisc.edu Joshua Ogden Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA D. Querlioz Institute of Fundamental Electronics, CNRS, Univ. Paris-sud, Orsay, France, damien.com Christian Ringhofer Department of Mathematics, Arizona State University, Tempe, AZ, USA, ringhofer@asu.edu Siegfried Selberherr Institute for Microelectronics, Gußhausstraße 27–29/E360, 1040 Vienna, Austria, Selberherr@iue.at Gil Speyer High Performance Computing Initiative, Arizona State University, Tempe, AZ, USA, speyer@asu.edu Sasi Sundaresan Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA Viktor Sverdlov Institute for Microelectronics, Gußhausstraße 27–29/E360, 1040 Vienna, Austria, Sverdlov@iue.at Dragica Vasileska School of Electrical, Computer and Energy Engineering, Arizona State University, Tempe, AZ, USA, vasileska@asu.com Contributors xi Thomas Windbacher Institute for Microelectronics, Gußhausstraße 27–29/E360, 1040 Vienna, Austria, Windbacher@iue.at Krishnakumari Yalavarthi Department of Electrical and Computer Engineering, Southern Illinois University at Carbondale, 1230 Lincoln Drive, Carbondale, IL 62901, USA www.com Chapter 1 Classical Device Modeling Thomas Windbacher, Viktor Sverdlov, and Siegfried Selberherr Abstract In this chapter an overview of classical device modeling will be given.

The first section is dedicated to the derivation of the Drift–Diffusion Transport model guided by physical reasoning. How to incorporate Fourier’s law to add a dependence on temperature gradients into the description, is presented. Quantum mechanical effects relevant for small devices are approximately covered by quantum correction models. After a discussion of the Boltzmann Transport equation and the systematic derivation of the Drift–Diffusion Transport model, the Hydrodynamic Transport model, the Energy Transport model, and the Six-Moments Transport model via a moments based method out of the Boltzmann Transport Equation, which is the essential topic of classical transport modeling, are highlighted.

The parame- ters required for the different transport models are addressed by an own section in conjunction with a comparison between the Six-Moments Transport model and the more rigorous Spherical Harmonics Expansion model, benchmarking the accuracy of the moments based approach. Some applications of classical transport models are presented, namely, analyses of solar cells, biologically sensitive field-effect transis- tors, and thermovoltaic elements. Each example is addressed with an introduction to the application and a description of its peculiarities. Keywords Classical device modeling · Drift–Diffusion · Six moments · Hydrody- namic transport · Energy transport · Solar cells · BioFET · Biologically sensitive field-effect transistor · Boltzmann transport · Thermoelectric · Figure of merit · Electrothermal transport · Spherical harmonics expansion 1 Heuristic Derivation of the Drift–Diffusion Transport Model Even though the method of moments, which will be presented in Sect.

5, is quite sophisticated and offers the possibility to extend a transport model to an arbitrary large and accurate set of equations, physically understanding of the model is not T. Windbacher () Institute for Microelectronics, Gußhausstraße 27–29/E360, 1040 Vienna, Austria e-mail: Windbacher@iue.), Nano-Electronic Devices: Semiclassical 1 and Quantum Transport Modeling, DOI 10.1007/978-1-4419-8840-9 1, c Springer Science+Business Media, LLC 2011 www. Windbacher et al. as instructive as a derivation via a heuristic approach.

Nội dung được bảo vệ bản quyền — Tải xuống đầy đủ