phần mở đầu, kết luận, các tài liệu tham khảo, phần phụ lục và nội dung chính của luận văn gồm 3 chương. Nội dung của các chương như sau: Chương l: Sự giam cầm điện tử, giam cầm phonon trong siêu mạng pha tạp và dòng điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp không kế đến phonon giam cầm Chương 2: Biểu thức dòng âm điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp dưới ảnh hưởng của phonon giam cầm Chương 3: Tính số và vẽ đồ thị kết quả lí thuyết 1. Sự phụ thuộc của dòng âm điện phi tuyến vào nhiệt độ 2. Sự phụ thuộc của đòng âm điện phi tuyến vào tần số sóng điện từ 3.
Sự phụ thuộc của đòng âm điện phi tuyến vào nồng độ pha tạp 5. Kết luận chung Biểu thức giải tích của dòng âm điện dưới ảnh hưởng của phonon giam cầm khác biệt so với không giam cầm. Chỉ số m đặc trưng sự giam cầm, khi cho tham số m đặc trưng cho giam cầm bằng không thì biểu thức giải tích trở về đặc trưng không giam cầm Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp CHUONG I. SU GIAM CAM DIEN TU, GIAM CAM PHONON TRONG SIEU MANG PHA TAP VA DONG DIEN PHI TUYEN TRONG SIEU MANG PHA TAP KHONG KE DEN PHONON GIAM CAM 1.
Tổng quan về sự giam cầm điện tử, giam cầm phonon trong siêu mạng pha tạp Vật liệu thấp chiều là loại vật liệu mà chiều chuyên động của điện tử trong hệ bị hạn chế. Điện tử trong hệ thấp chiều ngoài việc chịu ảnh hưởng của thé tuần hoàn của tỉnh thể nó còn chịu ảnh hưởng của một thế phụ. Thế phụ này cũng biến thiên tuần hoàn nhưng với chu kỳ lớn hơn rất nhiều so với hằng số mạng. Sự có mặt của thế siêu mạng đã làm thay đổi cơ bản phổ năng lượng của điện tử (phô năng lượng của điện tử bị lượng tử hóa), các tính chất quang, tính chất điện, từ,.
bị thay đổi rất mạnh so với bán dẫn khối. Bán dẫn siêu mạng là loại cấu trúc tuần hoàn nhân tạo gồm các lớp bán dẫn thuộc hai loại khác nhau có độ dày cỡ nanomet đặt kế tiếp. Do cấu trúc tuần hoàn, trong bán dẫn siêu mạng, ngoài thế tuần hoàn của mạng tinh thé, cdc electron còn phải chịu một thé tuần hoàn phụ do siêu mạng tạo ra với chu kì lớn hơn hằng số mạng rất nhiều. Thế phụ được tạo nên bởi sự khác biệt giữa các đáy vùng dẫn của hai bán dẫn cấu trúc thành siêu mạng.
Trong bán dẫn siêu mạng, độ rộng của các lớp đủ hẹp để electron có thể xuyên qua các lớp mỏng kế tiếp nhau, và khi đó có thê coi siêu mạng như một thế tuần hoàn bô xung vào thế của mạng tỉnh thê. Bán dẫn siêu mạng được chia thành hai loại: bán dẫn siêu mạng pha tạp và bán dẫn siêu mạng hợp phần. Bán dẫn siêu mạng pha tạp có cấu tạo các hố thế trong siêu mạng được tạo thành từ hai lớp bán dẫn cùng loại nhưng được pha tạp khác nhau. Siêu mạng pha tạp có ưu điểm là có thể điều chỉnh dễ dàng các tham số của siêu mạng nhờ thay đổi nồng độ pha tạp.
Siêu mạng pha tap (doping superlattices) là hai bán dẫn đồng chất nhưng được pha tạp một cách khác nhau và xếp chồng lên nhau. Trong siêu mạng pha tạp, thế siêu mạng được tạo nên nhờ sự phân bồ tuần hoàn trong không gian của các điện tích. Sự phân bố điện tích đóng vai trò quyết định đối với việc tạo nên bán dẫn pha tạp. Ví dụ về một siêu mạng như vậy được tạo nên nhờ sự sắp xếp tuần hoàn của các lớp bán dẫn mỏng GaAs loại n (GaAs:S1) và GaAs loại p (GaAs:Be), ngăn cách bởi các lớp không pha tạp (gọi là 3 Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp tinh thể n-i-p-i).
Thế tuần hoàn trong siêu mạng pha tạp gây ra bởi các điện tích trung gian, nguyên nhân của sự khác biệt này là do khe hở các thành phần của mạng tạo ra sự thay đổi chu kỳ ở các mép vùng năng lượng. Khi điện tử bị giới hạn theo một phương (thường chọn là phương Z) thì hai phương còn lại điện tử chuyển động tự do trong không gian mạng tinh thể. Chuyển động của điện tử theo phương z bị lượng tử hóa với các mức năng lượng gián đoạn, chuyên động của điện tử trong mặt phẳng (x,y) là chuyển động tự do. Hàm sóng của điện tử - phonon trong siêu mạng pha tạp có dạng VY, (r)= e"5U,( () Xe“ md — md) np m=l Trong đó: +n=0, 1,2,.
là chỉ số lượng tử của phô năng lượng theo phương z 2 1⁄2 = K K ^ > z + oO + U, (7): yêu tô ma trận của toán tử U = exp(ig, —k,£); k, -Íz _ = ) +m: khối lượng hiệu dụng của điện tử + Na: 1a số chu kỳ siêu mạng + d: chu kỳ siêu mạng + ?=(7,.): là véctơ xung lượng của điện tử ( véctơ sóng của điện tử) + „(z): hàm riêng trong hồ lượng tử biệt lập Phổ năng lượng của điện tử - phonon trong siêu mạng pha tạp 4ze , ` .)= VP +ho {i +3] Với øœ, | a là tan sô plasma gây bởi các tạp chât 0 Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp 1. Biêu thức dòng âm điện trong siêu mạng pha tạp khi không kế đến ảnh hướng của phonon giam cam Dùng phương pháp động lượng tử đề tính toán được mật độ dòng âm điện trong siêu mạng pha tạp. Ta có phương trình động lượng tử /,„_ =(a; Bn, .Ệ, là hàm phân bố điện tử trung bình tại thời điểm t. ]) CD or" ot npn Py — a + — a = DCU, Day 9,4, Gnp, 64 XP (“i,t + nn pd Su dung Hamiltonian 4 = H,+H, —ph? * 3; D1 „)4), 4, (bị +b),), n,n,Ð,.„ : Toán tử sinh và hủy phonon ở trạng thái lj (Kiểu hạt boson) mq)? mg, [bag baa J=[Dag.4 [Dag Png, [= [Dida Pig, [=O p, : Xung luong cua dién ti trong mat phẳng vuông góc với trục của siêu mạng pha tạp.
và các phép biến đổi đại số toán tử trên cơ sở lý thuyết trường lượng tử cho hệ hạt Fermion và Boson ta thu được Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp = Bs —„ ==Zz>_]Œ, Ï|U,„ (4)! N4)x nã «(FE-PE 9.-< Fan 2+) Phương trình là phương trình động lượng tử cho điện tử trong siêu mang pha tap. Phương trình này khá tổng quát và có thé 4p dung cho cơ chế tán xạ điện tử-phonon âm cũng như điện tử-phonon quang. Sóng âm ngoài được giả thiết là truyền vuông góc với trục Oz của siêu mạng. Sau khi cân bằng mới được thiết lập thì hàm phân bố của điện tử tuân theo điều kiện Sip, 9 ff.
5 Ta, Lunn) (Lao =0, 1.3 ot or “at " (1.3) of, 6 day (acta tốc độ thay đổi gây ra bởi sự tương tác điện tử-sóng âm ngoài và tán xạ r of, điện tử-phonon âm, on là tốc độ thay đổi do tương tác điện tử với phonon nhiệt, tap r chat. Thay phương trình (1.2) vào phương trình (1.3) thu được phương trình cơ sở của bài toán Ảnh hưởng của phonon giam câm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp Anis (CC), =zÐ ]Œ Ÿ|U,„(4)Ÿ N4) (/,¿)~ f0, s¿))ð(8 z2, nme OU) + (F Cap, =F Enna.4) Tuyến tính hóa phương trình (1.3) bằng cách thay hàm #Œ;,) bang f, (E,p +f, 6 day nos fr (E,,,) a ham phan bé Fermi 6 trạng thái cân bằng, và ( a lõi P )„ =—ƒ/z; với + là thời gian phục hồi xung lượng. Do đó, chúng ta đạt được f= ar YC, nw (A) N4)x ng (PE xp =F Ex:9, 09.9, ~Enp, +0) +(FE9,)- FE np. NŒ&)x nk ND En, i) đụ PE 9,0) (Ey 5.00, ng, +0; -a,)+ “(re Exp.5) Dòng âm điện dọc theo chiều truyền sóng âm có đạng sau j4“ = ap, (1.
2P v5, Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp 6 day v, 1a van tốc của điện tử cho bởi công thức v5, = —"?. | Thay phuong trinh vao i phương trình và thực hiện biến đổi tích phân, ở đây bài toán xem xét thời gian phục hồi xung lượng xấp xỉ là hằng SỐ. Chúng ta thu được dòng âm điện trong siêu mạng pha tạp. )exp(— D; ):D, =q/24——" 4 5 =O) - 2mk,T * q q mK, + b,K„„[2œ,e)'”] + 2 1/2 2 b 1⁄2 2 +ø,)ˆZ “exp[—=2,e) “] x[2e+2a,(b,e)'2 +a,] 2 C 3/2 4c A c= nụn" mk,T +A, +O; Ann EO, _ (mad.
+1; y a, = nn exp(— 3b, › _ mA,„. + m@; 2k,T _ 2mK,T 1 4zc”n = (n= nL Por 8mk,T? Am 4 nn’ nn'(k, yf dz. Như vậy bằng phương pháp phương trình động lượng tử đã thu được dòng âm điện lượng tử phi tuyến trong siêu mạng pha tạp. Từ biểu thức giải tích của dòng âm điện ta thấy rằng dòng âm điện phụ thuộc không tuyến tính vào nhiệt độ của hệ, tần số sóng âm và các tham số đặc trưng cho siêu mạng mạng pha tạp như nồng độ pha tạp.
Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp CHUONG II. BIỂU THỨC DÒNG ÂM ĐIỆN PHI TUYẾN TRONG SIÊU MẠNG PHA TAP DUOI ANH HUONG CUA PHONON GIAM CAM Trong chương này sẽ tính dòng âm điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp dưới ảnh hưởng của phonon giam cam bằng phương pháp phương trình động lượng tử, và xem xét cơ chế tán xạ điện tử - phonon âm. Kết quả thu được dưới ảnh hưởng của phonon giam cầm được so sánh với kết quả thu được khi không có ảnh hưởng của phonon giam cầm. Phương trình động lượng tử cho hàm phân bỗ điện tử trong siêu mạng pha tạp Biêu thức Hamiltonian của hệ điện tử - phonon âm giam cầm trong siêu mạng pha tạp dưới tác dụng của trường âm điện phi tuyến: H=H,+H., —ph H= 278, (By Jay op, +L MO ng, Png.
dma + DU GU. : Toan tu sinh va huy dién tu 6 trang thai np? np, ,P,) (Kiéu hat fecmi) + + Bay cÄng, — ng sâng, CỔnnŠg ø, + + — — "`". ; bạ„ : Toán tử sinh và hủy phonon ở trạng thái ja ) (Kiéu hat boson) mq, mq, mq,” na = (> mã, *Ð mã, |=ồ mmŠ qd [Pma,*bna, |=[bing, Pra, |=9 * p,: Xung luong cua dién tir trong mat phẳng vuông góc với trục của siêu mạng hợp phan. Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên trường âm - điện phi tuyến trong siêu mạng pha tạp * œ_.