phần Mở đầu, Kết luận, Tài liệu tham khảo, nội dung chính của luận văn đƣợc trình bày trong ba chƣơng: 3 Chƣơng 1: Tổng quan. Chƣơng 2: Phƣơng pháp nghiên cứu. Chƣơng 3: Mô phỏng và tính toán cấu trúc MPA bất đẳng hƣớng dạng phẳng và biến dạng. Ý nghĩa của luận văn Đóng góp chính của luận văn bao gồm: Cải tiến và phát triển thiết bị viễn thông - cao tần cho công nghệ 5G/6G và các thiết bị có hiệu suất cao trong dẫn truyền (hoặc chuyển hóa) năng lƣợng không dây.
Phát triển các ứng dụng chăm sóc sức khỏe nhƣ: cảm biến y sinh, truyền dẫn thuốc, che chắn sự phát xạ điện từ có hại cho sức khỏe từ các thiết bị điện tử thông minh đang hoạt động xung quanh và giảm ô nhiễm điện từ trƣờng. Phát triển các kỹ thuật tàng hình trong quân sự khi MPAs thế hệ mới có thể trang bị tính năng siêu mỏng, siêu đàn hồi và hoạt động ổn định dƣới mọi góc phát xạ của sóng điện từ. Đào tạo học viên cao học, nghiên cứu sinh và mở rộng hợp tác quốc tế trong lĩnh vực trí tuệ nhân tạo. Kết quả nghiên cứu của luận văn đƣợc công bố trong 2 bài báo: [1] Duong Thi Ha, Tran Quoc Ve, Dinh Ngoc Dung, Bui Son Tung, Nguyen Thi Hien, Vu Thi Hong Hanh, Bui Xuan Khuyen, and Vu Dinh Lam, Broadband polarization conversion based on small-size metamaterial in the GHz band, Vietnam Journal of Science and Technology (VJST), 2021 (Accepted).
Lam, Dual band, polarization - insensitive, ultrathin and flexible metamaterial absorber based on high - order magnetic resonance, J. Giới thiệu chung về vật liệu biến hóa hấp thụ sóng điện từ Vật liệu biến hóa hấp thụ sóng điện từ là những vật liệu có cấu trúc không đồng nhất bao gồm các ô cơ sở lặp lại một cách tuần hoàn theo hai hoặc ba chiều. Các MPAs đƣợc nghiên cứu chế tạo gần đây có bề mặt mỏng hơn nhƣng hiệu suất hoạt động cao hơn và công nghệ chế tạo đơn giản hơn so với các MPAs đƣợc nghiên cứu chế tạo trƣớc đây nhờ hoạt động dựa trên nguyên tắc phối hợp hoàn hảo giữa cộng hƣởng điện - từ và trở kháng. Chính vì vậy, MPAs đƣợc mong đợi sẽ mở rộng phạm vi kết nối và tƣơng thích với các thiết bị ngoại vi hiện đại.
Tiêu biểu nhƣ trong nghiên cứu của J. Wang và cộng sự [22] cho thấy một cấu trúc MPA bất đẳng hƣớng bao gồm các cấu trúc dạng đĩa tròn, đƣợc làm từ vật liệu dẫn điện (chế tạo thông qua công nghệ in 3D) cho kết quả mô phỏng độ hấp thụ cao hơn 90% trong vùng tần số 16,3-54,3 GHz, trong khi kết quả đo cho thấy vùng hoạt động của cấu trúc bắt đầu từ 23,3 GHz. Tƣơng tự, trong nghiên cứu của Assimonis và Fusco [6] cho thấy một bộ hấp thụ điện trở 3D bao gồm các vách điện trở có hình (dạng tổ ong) đã đƣợc chế tạo bằng công nghệ in 3D đã đạt đƣợc độ rộng tƣơng đối FBW (fractional bandwith) của phổ hấp thụ lên tới 148,7%. Tuy nhiên, cả hai bộ hấp thụ điện từ trên đều tƣơng đối dày (khoảng ~ λ/6,1 ở tần số hoạt động thấp nhất của chúng) và đòi hỏi quy trình chế tạo khá phức tạp.
Có thể nhận thấy rằng, xu hƣớng nghiên cứu các MPAs bất đẳng hƣớng hiện nay đó là giảm sự phức tạp trong thiết kế cấu trúc cộng hƣởng kim loại - điện môi và đơn giản trong công nghệ chế tạo nhƣng vẫn phải mở rộng FBW. Giải pháp cho vấn đề này có thể đạt đƣợc bằng cách tích hợp cấu trúc MPA với các điện trở chip, vật liệu polymer độ dẫn thấp hay vật liệu plasmonic 2 chiều tiêu biểu nhƣ Graphene, WS2 và MoS2 [2, 24, 37, 45, 54].1 là 1 cấu trúc MPA bất đẳng hƣớng tích hợp với Graphene điển hình. Cấu trúc đề xuất trong hình 1.1 bao gồm bốn lớp: một vòng cộng hƣởng bằng kim loại và một mặt phẳng kim loại đƣợc ngăn cách bởi một lớp điện môi và tích hợp 1 lớp graphene. Vòng cộng hƣởng và tấm kim loại đƣợc làm từ vàng có bề dày tm = 0,1 μm.
Lớp điện môi có độ điện thẩm tƣơng đối là εd = 1,6 và đƣợc phủ bốn lớp graphene với độ dày mỗi lớp là tg = 0,34 nm.1 Biểu diễn ô đơn vị của bộ hấp thụ dựa trên graphene với cấu trúc một vòng cộng hưởng. Các thông số được liệt kê như sau: P = 3,6 μm, R1 = 1,6 μm, R2 = 0,25 μm, td = 0,3 μm, tg = 0,34 nm và tm = 0,1 μm [64] Nếu xét riêng về đặc tính điện từ của Graphene, độ điện thẩm của graphene εG có thể đƣợc biểu diễn bởi công thức [12, 19]: ( ) (1.1) Ở đây, ω là tần số góc, tg là độ dày của một lớp graphene, ε0 là độ điện thẩm của chân không.3) 6 Trong đó, e là điện tích của electron, μc là thế hóa học, là tốc độ tán xạ, T là nhiệt độ Kelvin, kB là hằng số Boltzmann, ħ = h/2π là hằng số Planck rút gọn. Trong mô phỏng, T = 300 K, μc = 0,6 eV, = 2π × 2,42 THz. Phổ hấp thụ của cấu trúc một vòng cộng hƣởng dựa trên graphene dƣới sóng tới vuông góc đƣợc mô tả trong Hình 1.2 (a) Phổ hấp thụ của bộ hấp thụ có cấu trúc gồm một vòng cộng hưởng.
(b) Phần thực và phần ảo của trở kháng tương đối z của bộ hấp thụ một vòng cộng hưởng. (a) Phổ hấp thụ của cấu trúc một vòng cộng hưởng với độ dày điện môi td = 0,1 μm, 0,3 μm và 0,7 μm, và (b) bản đồ màu của độ hấp thụ khi td thay đổi từ 0,1 μm đến 1 μm. [64] 7 Ngƣời ta thấy rằng độ hấp thụ 99% không phụ thuộc vào phân cực và có ở 37,8 THz. Sự hấp thụ có thể đƣợc giải thích bằng lý thuyết kết hợp trở kháng [22].2 (b) cho thấy phần thực (đƣờng liền nét) và phần ảo (đƣờng nét đứt) của trở kháng tƣơng đối z = Z/Z0, trong đó Z và Z0 lần lƣợt là trở kháng của cấu trúc hấp thụ và môi trƣờng hoạt động.
Có thể thấy rằng trở kháng tƣơng đối z gần bằng 1 đối với cấu trúc hấp thụ ở tần số 37,8 THz, có nghĩa là trở kháng của bộ hấp thụ phù hợp với trở kháng của môi trƣờng hoạt động. Mặt khác, không có sóng nào có thể truyền qua bộ hấp thụ do sử dụng màng kim loại liên tục ở mặt sau. Ảnh hƣởng của các tham số hình học của cấu trúc lên tính chất hấp thụ đƣợc liệt kê nhƣ hình 1. Khi độ dày khác nhau của điện môi td = 0,1 μm, 0,3 μm và 0,7 μm, Hình 1.3 (b) cho thấy độ hấp thụ phụ thuộc vào giá trị của td thay đổi từ 0,1 μm đến 1 μm.
Đỉnh phổ hấp thụ chuyển sang tần số thấp hơn khi td tăng, trong đó, td = 0,3 μm là giá trị tối ƣu.D Assimonis đã trình bày một phƣơng pháp thiết kế MPAs hoạt động dƣới góc tới rộng và không nhạy với phân cực, nhƣ trình bày trong hình 1. Ý tƣởng cơ bản là tạo ra một siêu ô cơ sở với phép đối xứng quay 90 độ. Trong công trình này, phƣơng pháp đề xuất đã đƣợc áp dụng cho cấu trúc cộng hƣởng dạng vòng hình vuông có rãnh (SSRR), nhƣng nó có thể đƣợc áp dụng cho bất kỳ cấu trúc cộng hƣởng nào. Kết quả chứng minh là cấu trúc mỏng (độ dày λ/11,7) sử dụng mực dẫn điện chứa các hạt nano bạc.
Độ hấp thụ đạt đƣợc với FBW = 125%, không phụ thuộc phân cực và hoạt động tốt với góc tới lên đến 45 độ.4 (a) Ô cơ sở với SSRR được làm từ đồng có điện trở suất thấp (5,8 × 107 S/m) với kích thước a = 3 mm (λ / 11,3 ở tần số cộng hưởng GHz), d = 2,8 mm, w = 0,32 mm và g = 0,42 mm và (b) độ hấp thụ mô phỏng với phân cực TE hoặc TM. Cơ chế hấp thụ sóng điện từ của MPAs Khi sóng điện từ chiếu tới bề mặt phân cách giữa hai môi trƣờng (MPAs - không khí) có thể bị phản xạ, truyền qua, hấp thụ, nhiễu xạ hoặc tán xạ. Đối với MPAs, tại tần số xảy ra hấp thụ tuyệt đối thì các hiện tƣợng tán xạ và nhiễu xạ gần nhƣ không đáng kể do có sự phối hợp trở kháng hoàn hảo tại bề mặt cấu 9 trúc cộng hƣởng. Dựa trên các tham số tán xạ của độ phản xạ và truyền qua S11 , S21 trong mô phỏng và tính toán, ta có thể xác định độ hấp thụ (A) thông qua công thức: A 1 S11 S21 1 R T 2 2 (1.4) Trong đó S21 là hệ số truyền qua, S11 là hệ số phản xạ độ phản xạ R(ω) và độ truyền qua T(ω).
Để hấp thụ tuyệt đối, A=1, chúng ta cần tối ƣu hai điều kiện sao sao cho R = 0 và T =0. Trở kháng của vật liệu đƣợc định nghĩa theo công thức [17]: Z / Z r iZ i (1.5) Trở kháng hiệu dụng của cấu trúc đƣợc biểu diễn thông qua tham số tán xạ: 1 S11 S21 2 2 Z (1.6) 1 S11 S212 2 Trong đó, ( ) sẽ đạt đƣợc do MPA bất đẳng hƣớng thƣờng không cho phép sóng điện từ truyền qua lớp kim loại liên tục nằm phía sau cấu trúc. Do đó, công thức tính trở kháng hiệu dụng đƣợc đơn giản hóa thành: 1 S11 2 Z (1.7) 1 S11 2 Để độ phản xạ tại bề mặt ( ) điều kiện ( ) ( ) cần đƣợc thỏa mãn. Do linh hoạt trong cấu trúc cộng hƣởng, điều kiện này dễ dàng đạt đƣợc và khi đó năng lƣợng điện trƣờng và năng lƣợng từ trƣờng của sóng chiếu tới sẽ hoàn toàn truyền qua mặt phân cách giữa vật liệu biến hóa và môi trƣờng truyền sóng.
Hiện tƣợng trên gọi là sự phối hợp trở kháng giữa vật liệu và môi 10 trƣờng truyền sóng. Nói cách khác, ( ) ( ) √ là một đặc tính vƣợt trội so với các vật liệu tự nhiên. Đặc biệt, một điều kiện quan trọng khác xảy ra đồng thời với hiệu ứng phối hợp trở kháng đó là hiện tƣởng cộng hƣởng điện - từ để tiêu tán năng lƣợng hấp thụ. Thông thƣờng, có hai cơ chế hấp thụ thông qua tổn hao Ohmic (trong lớp kim loại) hoặc tổn hao do điện môi, nhƣ quan sát trong Hình 1.